刚体定轴转动时,各点的轨迹
来源:学生作业帮助网 编辑:作业帮 时间:2024/08/20 04:40:10
![刚体定轴转动时,各点的轨迹](/uploads/image/f/2347174-46-4.jpg?t=%E5%88%9A%E4%BD%93%E5%AE%9A%E8%BD%B4%E8%BD%AC%E5%8A%A8%E6%97%B6%2C%E5%90%84%E7%82%B9%E7%9A%84%E8%BD%A8%E8%BF%B9)
这个题目是很经典的大物题目,用普物方法很容易算错.要注意到它同时满足动量守恒能量守恒,以及角动量守恒定律.先将m与连杆系统2m做弹性碰撞处理.得连杆系统动量.而后用质点m作用的角动量计算连杆系统角动量
刚体所有的转动中,包括定轴,定点,平面平行运动,一般运动中角速度的方向和大小在任一瞬时都是确定的,与选取点无关,选取点可以是惯性系中,也可以是刚体上任意一点.要是还有什么不能理解的,你可以提出质疑,举
J*beta=R*T转动定律J*R*beta=R^2*T两端同时乘以Rm*R^2*a/2=R^2*TR*beta=a轮子边缘切向加速度与物体下落的加速度相同(绳子不可拉伸)T=m*a/2
设球对棒的冲击力为F,作用在B点,根据质心运动定理有F=m*a0根据转动定理F*(d+h)=(J+m*h^2)*a0/h联立解出:d=J/(h*m)
设:刚体转动时任意瞬间的角速度为:ω,角加速度为:α,A,B到轴心的距离为:Ra,Rb则有:vA=ωRa,方向垂直RaaA=√(ω^2Ra)^2+(αRa)^2,方向与Ra的夹角为:θA=arctan
一个非常基本的力学现象.再问:����û����再问:��ô��再答:����ô�
1.角动量守恒2mvL=(1/3mL^2+2mL^2)ωω=6v/(7L)2.角动量守恒mvL=1/3m1*L^2ω+m*v/2*Lω=3m*v/(2m1*L)
能量守恒:设:细杆的水平位置为零势能面,竖直时细杆的角速度为:ω则有:k(√5-1)^2*l^2/2=mgl/2+Jω^2/2其中:J=ml^2/3,k=100N/m,l=0.5m,m=6kg代入即可
当然不变,匀速圆周运动的定义就是线速度不变(转化为角速度不变)管你刚体不刚体的哦至于匀变速圆周运动实则是线速度匀加速的圆周运动.有切向加速度和法向加速度,切向加速度将一直影响法向加速度,使其一直增大或
相同点:对于平动而言,也就是我们较为熟悉的情况,质量是物体的属性,而力是改变物体运动状态的原因或者说力是产生加速度的原因,这就是对公式F=ma的描述!其实,对于转动而言也有相似的结论,转动惯量是物体的
算是吧,毕竟是刚体.再问:那刚体平动是不是一定为刚体平面运动的特例呢再答:平动可以看做是绕无穷远的轴的转动,所以也是。
设:刚体转动的角速度为:ω,角加速度为:α则:距离转轴任意距离:l,有:Vl=ωl,加速度为:a=ω^2l+αl,(矢量和)由任意时刻,刚体任何一点的角速度,角加速度相等.则有:V(l)=ωl的函数图
m1=100g=0.1kgr1=8cm=0.08mm2=150g=0.15kgr2=12cm=0.12m两轮的转动惯量分别为J1=(1/2)m1*r1^2=0.5*0.1*(0.08*0.08)=3.
v=dr/dt=-awSin(wt)i+bwCos(wt)j加速度A=dv/dt=-aw^2Cos(wt)i-bw^2Sin(wt)jF=mA=-maw^2Cos(wt)i-mbw^2Sin(wt)j
飞轮的边缘与细绳是直接接触的,说明他们二者的速度是相同的,自然,速度的变化(即线加速度)是相同的,线速度=角速度*半径(v=w*r),所以,线加速度=角加速度*半径(a=r*b)
对的!刚体定轴转动动能的表达式,就是根据这句话推导出来的!
中点的轨迹是圆周,具体还要看条件.首先两端点做半径不同的圆周运动的圆心肯定在同一点.设端点半径分别为a,b中点为r情况1:圆心在刚体上(由题意非中点),r=0.5*Ia-bI情况2::圆心在刚体延长线
减速转动,如果力矩不变,则匀减速